Beitrag zur Theorie des Strahlungsfeldes dielektrischer Antennen (German, Paperback, 1963 ed.)

1. Physikalische Formulierung Gegeben sei ein beidseitig unendlich ausgedehnter, dielektrischer, kreiszylindri- scher Stab mit den Materialkonstanten e: i, [J. i, O'i. Der Aussenraum sei durch die Materialkonstanten e: a, [J. a, O'a gekennzeichnet. Hierbei ist e: die Dielektrizitats- konstante, [J. die Permeabilitat und 0' die Leitfahigkeit. Diese Grassen sind inner- halb der entsprechenden Raume als orts-und feldunabhangig anzusehen. Innerhalb des Stabes werde durch einen im Endlichen gelegenen Sender ein elektromagneti- sches Feld erzeugt, das bezuglich der Achse des Stabes rotationssymmetrisch ist. Wir nennen es Primarfeld. Gesucht ist die durch die Anwesenheit des Stabes hervorgerufene Gesamtfeldverteilung im Innen-und Aussenraum des Stabes. Es handelt sich also um eine Aufgabe aus der Beugungstheorie, deren Problem- stellung man allgemein wie folgt formulieren kann [1]: Es ist die elektromagneti- sche Strahlung zu berechnen, welche von gegebenen Strahlungsquellen in einer gegebenen Umgebung erzeugt wird. Die aussere Umgebung der Strahlungsquelle sei charakterisiert durch e:, [J. und 0' als Funktion des Ortsvektors r, die Strahlungs- quellen durch eine gegebene Verteilung von Stromdichte (r, t) und Ladungs- dichte p (r, t); t ist die Zeitvariable. Diese Funktionen seien als stetig und diffe- renzierbar angenommen. Das elektromagnetische Feld wird dann durch die Maxwellschen Gleichungen bestimmt: rot f> (r, t) = (r, t) ] _o!l_(.: . . . . . .